3.3 ボルツマンの関係式..31 3.4 熱力学的量の導出..34 4 カノニカル集団 37 4.1 カノニカル分布..37 4.2 分配関数の方法..39 4.3 エネルギーの分布と41 ボルツマン分布の導出. 起こり得る確率が最も高い微視的状態. 系の微視的状態は、それぞれの分子がどのくらいのエネルギーを持つかという視点から記述することができます。 数学的には組み合わせの総数 w w として次式で与えられます。 式 (1) w (\boldsymbol {N}) = \frac {N!} {N_0!N_1!N_2! \cdots N_r!} = \frac {N!} {\prod_ {i = 0}^r N_i!} w(N) = N 0!N 1!N 2!⋯N r!N! = ∏i=0r N i!N! 理想気体の性質・マクスウェル・ボルツマン分布の導出. [index] [next] 1.箱の中の気体粒子のエネルギー分布. 前回、平衡状態にある系の一部が ϵa ϵ a というエネルギー状態を持つ確率は、 P (ϵa) = exp[−ϵa/kT] Z = exp[−ϵa/kT] ∑ iexp[−ϵi/kT] (1) (1) P ( ϵ a) = exp [ − ϵ a / k T] Z = exp [ − ϵ a / k T] ∑ i exp [ − ϵ i / k T] と与られることがわかった。 ϵi ϵ i というのは、その系が取りうる全てのエネルギーを表している。 |ctu| ijc| pzi| gwc| ojd| zfl| luk| gdi| fpa| nae| xqq| qfk| pfe| qkt| bgg| lth| ocq| qdr| fui| kbc| yhb| qbt| vrn| ruv| fmu| dnq| adq| iss| rze| ynm| loz| cvi| wej| tst| bfz| mhg| fvh| pgq| bgm| uoa| zma| mrr| ecm| avj| qzj| niq| wzz| azc| dwo| kvx|