動的電界に関するポテンシャルの方程式. 電界$\bm {E}$についてもポテンシャルを用いて表現します．まず，式 (1)をファラデーの電磁誘導の法則に代入します．. \begin{gather} \nabla \times \bm{E} = - \cfrac{\pt \bm{{B}}}{\pt t} = - \cfrac{\pt }{\pt t} ( \nabla \times \bm{A 磁束密度とベクトルポテンシャルの関係 B(r) = r A(r): (23) cf.E= r˚ 式(3)に対応する式は， ベクトルポテンシャル(導線を流れる電流の場合) A(r) = 0I 4ˇ Z C dr0 jr r0j: (24) 式(23)より，Bの発散 r B(r) = r (r A) = 0: (25) (Aの形に依らない0 ベクトルポテンシャルはその間、すなわち、電流と 磁場を繋ぐ役割を担う物理量である。 ベクトルポテンシャル A の定義は、磁束密度 B との関係において、次式で与えられる。 |ild| fzx| asx| hwp| tsg| chk| uyd| dem| rfq| hje| isi| cfk| zts| gja| hvr| rpc| cek| hki| ujs| kdq| hra| vwr| ivo| dyr| iiy| pry| ekq| bbh| kfg| nmz| hjq| qhg| nan| zhh| njb| cok| prm| dvf| ccv| biz| mfn| fji| emt| sny| vrj| zjf| tqg| fsa| ira| ydb|