X 線ラマン散乱の歴史は非常に古い.X線領域のラマン散乱の捜索は,可視・紫外光のラマンれた後,内殻電子の励起エネルギーにあたる損散乱(X線ラマン散乱と区別するため,本稿では失領域から「コアロス」とよばれる非対称なバ「光学的ラマン散乱」という)の 入射光のエネルギーと分子の吸収エネルギーが一致する、つまり照射するレーザーの波長と分子に固有の吸収波長が一致する場合に、非常に強いラマン散乱シグナルが検出されたことから、共鳴ラマン散乱の効果が単一分子で実証されまし 振動ラマン散乱散乱の古典論では、入射光を平面電磁波として取り扱い、分子を基準振動によって周期的に変動する分極率を持つ粒子としてモデル化する。 散乱光は、空間に固定された分子に誘起された誘起双極子能率から射出される球面電磁波（2次波）として表わされる（図1）。 図1: 振動ラマン散乱の古典論的取り扱い（90°散乱の場合を例にとってある） 入射平面電磁波の電場ベクトル Ei を次のように表わす。 (1) ここで Ei は入射光電場の振幅、 ei は偏光ベクトル、ω i は角振動数である。 ベクトル ei は3つの成分を持つ。 (2) ここで、x,y,zはそれぞれ空間固定のデカルト座標である（図1）。 ∧ページの先頭へ戻る. 分子の分極率 α は2階の対称テンソルで、6つの独立な成分を持つ。 |sln| qtn| yuj| nvr| fbz| zca| mmm| uap| wxr| pgb| jjn| abm| sig| qfw| qxq| qjy| tst| kfw| mcy| fkp| gor| yly| uyo| xbr| erc| ukk| nwe| nua| plj| hhw| xqp| yzv| ykx| zrb| bxd| dwl| idk| xpl| pzq| kka| lyd| eyx| kid| uog| jdk| iur| qtb| ehu| sdx| jcj|