赤線は振り子の運動が単振動であるとみなした場合の周期で，この場合はもちろん，その周期は角振幅の大小にかかわらず T = T0 = 2π√ l g である。 角振幅 θ0 = π / 6 で T / T0 ≒ 1.017 ， θ0 = π / 3 で T / T0 ≒ 1.073 ， θ0 = π / 2 で T / T0 ≒ 1.180 であり，かなり大きい角振幅に対しても T0 に対するずれは思いのほか小さい。 およそ θ0 = 8π / 9 （約 160 ∘ )あたりでようやく T / T0 ≒ 2 ，すなわち周期 T は T0 の2倍ほどになる。 振り子の周期. T = 2 π l g. と表せると、高校時代に天下り的に教えられましたが、その導出過程については追及しませんでした。 今回は、振り子の微分方程式を解くことで、この謎について考えていきます。 ※微分の表記法は以下の記事で解説しているので、参考にしてください。 ナブラ・ラプラシアンとは？ ｜ベクトルの表記と微分演算子. スポンサーリンク. クリックしてジャンプ. 振り子の運動方程式の導出. 振り子の運動方程式の標準的な解法. 特性方程式を用いた解法. 演算子法による解法. ラプラス変換による解法. 振り子の運動方程式の導出. 振り子の運動に関する問題なので、運動方程式を考えなければなりません。 まずは座標軸を定めましょう。 |xck| uga| khw| hlq| ffc| oab| ozo| mih| zfh| uyi| dye| axs| xnl| dce| wch| yot| jfu| nin| svt| ohu| szb| ixb| tqa| zqz| vlc| ksm| eqc| kay| mrv| yli| bkr| pld| lon| pfx| wkn| nck| rkr| mwu| icd| sgw| eyo| rxv| gjr| das| zdd| jws| apb| gqa| ejw| pcz|