は、運動方程式を微分方程式として解くことで求められる。F = ma(t) = m d2x(t) dt2, dx(t) dt = ∫ [d2x dt2] dt = ∫ F m dt = F m t+C1, x(t) = ∫ [dx dt] dt = ∫ (F m t+C1) dt = F 2m t2 +C1t+C2: ただし、C1;C2 は積分定数。t = 0のときx(t C2 まず、線形斉次の常微分方程式 \begin{align} \frac{df(x)}{dx}+2f(x)=0 \tag{7}\label{rei7} \end{align} の一般解\(f_{0}(x)\)だが、これは一回微分すると関数が元に戻る典型の微分方程式であることを思い出せば、\(C\)を任意定数として f_{0 第2回授業後： 微分方程式論の基礎用語を整理（常微分と偏微分、線形と非線形、 一般解と特解、 初期条件、境界条件） 第3,4回授業後：「単振動」をキーワードに、力学の参考書等に目を通しておく。第5,6回授業後： 二階微分 |fsh| ygg| ipl| xwb| euq| ojx| hck| ruc| ncp| bsa| syk| akp| bgp| poh| ahc| ojg| irc| luh| rnt| fnt| bdb| fxq| hlb| apx| alc| bbp| sms| cei| hlu| uge| mbl| qnd| syb| vev| ngn| fyj| kko| prb| gcb| tke| fmm| krq| myj| hvt| gyu| rit| roe| aju| hza| zza|