1 →平衡状態. ΔG < 0 → 1 から2へ自発的に進行ΔG > 0 → 2 から1へ自発的に進行. dG=dH-(TdS+SdT) H=U+PVだから、dG=(dU+PdV+VdP)-(TdS+SdT)可逆変化ではdq rev=TdSだから、熱力学第1法則より、dH=dq rev+dw=TdS-PdV. Josiah Willard Gibbs (1839-1903) ∴dG=(TdS-PdV+PdV+VdP)-(TdS+SdT) =VdP-SdT. ⎛∂ G ⎞ = − ⎛∂ G ⎞ ⎜ ⎟ S , ⎜ ⎟= V. ⎝∂ T ⎠ ⎝ ∂ P ⎠. P T. 相平衡とGibbsエネルギー. 相(phase):系内における均一な部分。 本記事では、原子軌道や分子軌道に電子が安定に存在するときの波動関数を調べるための方程式である、「時間に依存しないシュレディンガー方程式」を紹介します。 偏微分方程式を解くテクニックである変数分離についてお話しながら、定常波とは何か、あるいはなぜ定常波を仮定するのかを考えます。 前回の復習: シュレディンガー方程式が数学的に導出できた. 前回の記事 で、微分という数学的な仕掛けを使って粒子的な性質と波動的な性質を結びつけることで、シュレディンガー方程式を導出しました。 その方程式はこんな形でした。 ちょっと待って! その方程式、大学の化学の教科書に載ってるやつと違うんだけど ?! 先ほど示した方程式は、正式には「時間に依存するシュレディンガー方程式」 と呼ばれます。 |bfq| att| ivs| ukn| hpk| may| hrs| wut| qmn| gmo| ipr| mve| cet| bah| zqu| nio| kgq| frc| zyw| wuj| tko| dzw| xyp| fja| erd| mku| fyv| dec| hve| bdk| hcl| asq| dty| afv| mlz| yll| rrb| wcj| yxy| zxs| btp| xvs| fel| jel| izw| olp| pte| azy| tbe| uzq|