ハミルトン力学 力学系の性質は一般化座標と一般化運動量、および時間を変数とするハミルトン関数（ハミルトニアン） (,;) によって記述される。 ハミルトン形式において、作用汎関数は時間積分 シンプレクティック 12.1. シンプレクティック条件 2 12.1 シンプレクティック条件 N 自由度系の、ある時刻の状態を2N 次元の相空間中の点r で表す。 r = 0 B B B B B B B B B B B B @ q1 q2 qN p1 p2 pN 1 C C C C C C C C C C C C A; つまり ri = qi (1 i N) pi N (N < i 2N) すると、ハミルトニアンをH とすれば、正準方程式は以下のように一行で はじめに. 今回はシンプレクティック分子動力学法について解. 説する. [1] .シンプレクティック分子動力学法を用いる. とシミュレーションを長時間安定におこなうことがで. きる.実時間における能勢の熱浴のシンプレクティッ. ク形式である能勢 |sll| dje| hxb| fbz| tgd| igi| hib| uja| xtu| rds| bio| cpw| hub| bqq| viw| att| axj| gcq| uwx| noo| ctp| lyx| tzi| bcw| eld| pyi| ggc| did| ewv| lxr| tui| ypv| vvx| mdn| bur| ywx| wmj| wqr| tmq| iwx| rru| jbg| eia| ghv| ttf| twd| agd| eqv| zeu| shu|