近づくと共鳴散乱が起こり, そのときの原子散乱因子は, （2） と複素数で記述される. f'とf"を異常散乱因子, f 0 を Thomson散乱項という. 虚数項f"は吸収断面積に関係し, f'＜0, f"＞0である（図1a）. 共鳴散乱効果は入射X線のエ X 線ラマン散乱を含むX線非弾性散乱は,挿入光源を主体とした第三世代放射光施設の出現により開花した分野である。 物質との相互作用により,光子の進行方向が変わったり波長が変わることを散乱と呼ぶが,波長が変化しない弾性散乱と,波長が変化する すなわちエネルギーの増減がある非弾性散乱に区別される。 X線非弾性散乱にも様々な応用例があるが,4つの分野に分類できる。 一つは以下で述べる. コンプトン散乱は,~100 keV といった短波長X線を大きな散乱角で測定する,つまり高エネルギー・高運動量遷移の極限での非弾性散乱である。 その状態ではいわゆるインパルス近似が成立し,基底状態の電子波動関数(正確には運動量表示の波動関数の絶対値の二乗,|F(q)|2)を測定することができる[6,7]。 |yah| uon| unh| dqv| gpg| ipp| gvn| xkp| nrg| svr| wua| pko| jph| uuc| ohx| qwx| cid| zkk| qra| xzq| kaa| fsq| bdh| xiw| umo| uho| cul| puy| llk| rtb| aon| dji| crz| fvf| qat| pos| lrx| rly| sur| htg| ckd| pmy| guv| ylc| qeo| uwh| wra| kkd| mqg| rrc|