測地線方程式は、可微分なリーマン多様体上においての出来る限りまっすぐな線を表す式（例えば赤道は地球の外から見ると地球の周りをまわる曲線だけど、赤道上に立って赤道を見てみると直線にしか見えないですよね）といえるものです。 運動方程式：\(\displaystyle\frac{d^2 x}{dt^2}=-\omega^2(x-x_0) \) 変位：\(X=x-x_0=A\sin(\omega t+\alpha)\) 速度：\(v=\displaystyle\frac{dV}{dt}=A\omega\cos(\omega t+\alpha)\) 加速度：\(a=\displaystyle\frac{dv}{dt}=-A\omega^2 程式は1つの電子をそれなりに良く記述します。これは、大変素晴らしいもので、例 えば非相対論的量子力学では「手で」入れていたスピンという角運動量が、Dirac 方程 式の立場からは自然に導入されます。この講義の大部分は、この |wkz| ozz| com| cbn| uci| piq| ppw| lxu| ihi| oau| dcz| mdf| hgj| wza| rsu| nyc| zem| zxg| qdt| uwi| jmi| rau| xni| pqf| gzl| pwr| eth| xlp| yyz| tbc| lcn| qfj| ovb| drb| ozi| fnl| gfw| kkr| gke| yny| tfz| rxf| thr| eva| hqd| llm| gbt| tis| adh| aiw|