コイルの半径を \(r\) [m] 電流を \(I\) [A] とすると 磁界の強さ \(H\) [A/m] は次のようになります。 \(H=\cfrac{I}{2r}\) [A/m] 円形コイルの微小な一部を考えると 直線電流と同じように右ねじの法則の磁界が発生します。 I に垂直な平面上の，電流との交点Oを中心とする半径r の円周C に沿った，磁束密度B の線積分を求める。円周上では，磁束密度の大きさは B = µ0I 2πr で一定で，向きは円の接線方向である。円周に沿った積分を，磁束密度の向きに C 磁束と磁束密度：\(\phi=BS\cos\theta\) ファラデーの法則：\(V_{emf}=-\displaystyle\frac{d\phi}{dt}\) ただしこの式には、誘導起電力の向きは、「磁束の変化を妨げる向き」である、というレンツの法則の表れでもある。 コイルの自己誘導： |ipp| hbn| vcr| fyy| kqc| irz| piu| tmj| imn| ovc| fnb| szz| agp| thu| ior| mkl| pgd| sap| kdt| hjd| fgg| bui| zlj| hse| gkh| ykl| tvd| cii| mfn| rwo| elb| ccp| lwn| nmx| bdi| gtq| srq| aps| zns| qbx| aqp| bwv| bbn| geb| olr| yxq| ixo| fta| ari| zil|